Gedämpfte Schwingungen: Unterschied zwischen den Versionen

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(Bei Gleitreibung)
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<math>F_{R}=const.</math>
 
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<br/>Die Amplitude nimmt linear ab, die Frequenz ändert sich nicht.
 
<br/>Die Amplitude nimmt linear ab, die Frequenz ändert sich nicht.
<br/>Differenzialgleichung: <math>m\ddot y=-Dy\pm F_R</math>
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<br/>'''DGL:''' <math>m\ddot y=-Dy\pm F_R</math>
  
 
===Bei einem Strömungswiderstand und "kleiner" Geschwindigkeit===
 
===Bei einem Strömungswiderstand und "kleiner" Geschwindigkeit===

Version vom 7. Dezember 2006, 16:32 Uhr

Merkmale einer gedämpften Schwingung

Beispiele

Versuch: Schwingende Stange

Aufbau

Datei:Versuchsaufbau Schwingungen gedämpft Stange.jpg
Versuchsaufbau mit Markierungen der Amplitude.

Versuch: Wassergedämpftes Federpendel

Aufbau

Datei:Versuchsaufbau Schwingungen gedämpft.jpg
Versuchsaufbau mit variablen Gewichten und Scheiben.

Beobachtung

Theoretischer Hintergrund

Bei Gleitreibung

Bei Gleitreibung

[math]F_{R}=const.[/math]

Die Amplitude nimmt linear ab, die Frequenz ändert sich nicht.

DGL: [math]m\ddot y=-Dy\pm F_R[/math]

Bei einem Strömungswiderstand und "kleiner" Geschwindigkeit

Schwingfall [math]\quad \mathrm{k^2} \, \lt \, \omega_0^2 \quad \Leftrightarrow \quad r^2 \, \lt \, 4 \mathrm{D m}[/math]
aperiodischer Grenzfall [math]\quad \mathrm{k^2} \, = \, \omega_0^2 \quad \Leftrightarrow \quad r^2 \, = \, 4 \mathrm{D m}[/math]
Kriechfall [math]\quad \mathrm{k^2} \, \gt \, \omega_0^2 \quad \Leftrightarrow \quad r^2 \, \gt \, 4 \mathrm{D m}[/math]

[math]\mathrm{ y(t) = \hat y_0 \quad e^{-K t} }\quad[/math] mit [math]\quad\mathrm{K = k-sqrt{k^2 - \omega_0^2}}[/math]


Bei einem Strömungswiderstand und "großer" Geschwindigkeit

[math]\bullet[/math] Wirbelbildung

[math]F_{R}\sim v^2[/math]
Differentialgleichung: [math]m\ddot y=-Dy-r\dot y^2[/math] [math]\Rightarrow[/math]ist nicht exakt lösbar!

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